света , изменение направления распространения оптического излучения (света) при его прохождении через границу раздела двух сред. На протяжённой плоской границе раздела однородных изотропных непоглощающих (прозрачных) сред с преломления показателями n1 и n2 П. с. определяется следующими двумя закономерностями: преломленный луч лежит в плоскости, проходящей через падающий луч и нормаль (перпендикуляр) к поверхности раздела; углы падения (j и преломления c ( рис. ) связаны Снелля законом преломления : n1 sinj n2 sinc . П. с. сопровождается и отражением света ; при этом сумма энергий преломленного и отражённого пучков лучей (количественные выражения для них следуют из Френеля формул ) равна энергии падающего пучка. Их относительные интенсивности зависят от угла падения, значений n1 и n2 и поляризации света в падающем пучке. При нормальном падении отношение средних энергий преломленной и упавшей световых волн равно 4 n1n2/ ( n1 + n2 ) 2; в существенном частном случае прохождения света из воздуха ( n1 с большой точностью 1) в стекло с n2 1,5 оно составляет 96%. Если n2 < n1 и угол падения j ³ arcsin ( n2/n1 ), П. с. не происходит, и вся энергия, принесённая на границу раздела падающей световой волной, уносится отражённой волной (явление полного внутреннего отражения ) . При любых j , кроме j 0, П. с. сопровождается изменением состояния поляризации света [наиболее сильным при т. н. угле Брюстера j arctg ( n2/n1 ), см. Брюстера закон ], что используют для получения линейно-поляризованного света (см. Стопа в оптике). Зависимость П. с. от поляризации падающих лучей наглядно проявляется при двойном лучепреломлении в оптически анизотропных средах. В поглощающих средах П. с. формально можно описать, используя те же выражения, что и для непоглощающих сред, но рассматривая n как комплексную величину (мнимая часть которой характеризует поглощение света средой; см., например, Металлооптика ) . c при этом также становится комплексным и теряет простой смысл угла преломления, который он имеет для непоглощающих сред. В общем случае n среды зависит от длины волны l света; поэтому при преломлении немонохроматического света составляющие его лучи с различными lидут по разным направлениям ( дисперсия света ) . На законах П. с. основано устройство линз и многих оптических приборов, служащих для изменения направления световых лучей и получения изображений оптических .
Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд.. М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973.
Н. А. Войшвилло.