пространственное в квантовой механике, дискретность возможных пространственных ориентаций момента количества движения атома (или др. частицы или системы частиц) относительно любой произвольно выбранной оси (оси z ). К. п. проявляется в том, что проекция Мг момента М на эту ось может принимать только дискретные значения, равные целому (0, 1, 2,...) или полуцелому (1/2, 3/2,5/2,...) числу m , помноженному на Планка постоянную , . Две другие проекции момента M x и М у остаются при этом неопределёнными, т. к., согласно основному положению квантовой механики, одновременно точные значения могут иметь лишь величина момента и одна из его проекций. Для орбитального момента количества движения m ( ml ) может принимать значения 0, | 1, | 2,... | l , где l 0, 1, 2... определяет квадрат момента Ml (т. е. его абсолютную величину): . Для полного момента количества движения М (орбитального плюс спинового) m ( ml ) принимает значения с интервалом в 1 от - j до + j , где j определяет величину полного момента: и может быть целым или полуцелым числом.
Если атом помещается во внешнее магнитное поле H , то появляется выделенное направление в пространстве - направление поля (которое и принимают за ось z ). В этом случае К. п. приводит к квантованию проекции mн магнитного момента атома m на направление поля, т.к. магнитный момент пропорционален механическому моменту количества движения (отсюда название m - 'магнитное квантовое число'). Это приводит к расщеплению уровней энергии атома в магнитном поле вследствие того, что к энергии атома добавляется энергия его магнитного взаимодействия с полем, равная - mHH (см. Зеемана эффект ).
В. И. Григорьев.