равного наклона , система чередующихся светлых и тёмных полос, наблюдаемая при освещении прозрачного слоя постоянной толщины ( плоскопараллельной пластинки ) расходящимся или сходящимся пучком монохроматического света либо непараллельным пучком лучей более сложного строения, причём каждая полоса проходит через те точки слоя, на которые лучи света падают под одним и тем же углом j (под одинаковым наклоном, откуда название 'П. р. н. '). П. р. н. часто относят к эффектам оптики тонких слоев , хотя они возникают и в пластинках сравнительно немалой толщины. Появление П. р. н. обусловлено интерференцией света , отражённого от передней и задней границ пластинки (П. р. н. в отражённом свете), либо света, прошедшего через пластинку без отражения, со светом, дважды отражённым поверхностями пластинки (П. р. н. в проходящем свете). Если отражения коэффициенты r границ слоя (пластины) велики, то П. р. н. могут быть очень резки. Интерференция становится возможной вследствие когерентности лучей, проходящих различные пути и приобретающих вследствие этого разность хода . В результате интерференции максимум или минимум освещённости в отражённом свете (соответственно светлая или тёмная полоса) будет наблюдаться ( рис. ) при условии, что разность хода между двумя когерентными пучками лучей равна целому или полуцелому числу длин волн, т. е.
2 nh cosy+ l/2 k l/2
( n - преломления показатель вещества пластинки; h - её толщина; l - длина волны света; y - угол преломления лучей; k - целое число, чётное значение которого соответствует максимумам, а нечётное - минимумам освещённости). Дополнительный член l/2 в выражении для разности хода учитывает сдвиг фаз при отражении от оптически более плотной среды (см. Отражение света ) . Поскольку угол преломления y однозначно связан с углом падения j, все лучи с одинаковым j приобретают одну и ту же разность хода. Т. о., интерференционные максимумы и минимумы возникают в направлениях одинакового наклона отражённых лучей.
Поскольку приобретающие одинаковую разность хода лучи (например, возникающие при расщеплении лучей S, S1 ) идут от пластинки параллельно, П. р. н., образующиеся при 'пересечении' этих лучей, локализованы в бесконечности и для их наблюдения нужно собрать интерферирующие лучи с помощью линзы на экран или фотопластинку (или аккомодировать глаз на бесконечность, см. Аккомодация глаза). П. р. н. можно наблюдать при сколь угодно протяжённом источнике света. Для сходящихся и расходящихся освещающих пучков П. р. н. в фокальной плоскости собирающей линзы L - окружности или эллипсы. Изменение длины волны падающего света на Dl вызывает смещение П. р. н., легко регистрируемое при значит. h и r. Этим широко пользуются в спектральных исследованиях с помощью интерферометров Фабри - Перо, Жамена и др. (см. Интерферометр ) ; в спектральных приборах П. р. н. служат для изучения сложного строения спектральных линий. Для наблюдения П. р. н. при больших h нужно предварительно выделить из облучающего света небольшой спектральный интервал (монохроматизировать свет), иначе П. р. н. для разных (налагаются друг на друга и интерференционная картина становится ненаблюдаемой. П. р. н. используют также для особо точного контроля плоско-параллельности прозрачных пластинок (особенно стеклянных).
Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3), Калитеевский Н. И., Волновая оптика, М., 1971; Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; Просветление оптики, под ред. И. В. Гребенщикова, М.-Л., 1946; Шишловский А. А., Прикладная физическая оптика, М., 1961.
Л. Н. Капорский.