равной толщины , один из эффектов оптики тонких слоев , в отличие от полос равного наклона , наблюдаются непосредственно на поверхности прозрачного слоя переменной толщины ( рис. 1 ). Возникновение П. р. т. обусловлено интерференцией света , отражённого от передней и задней границ слоя (П. р. т. в отражённом свете), или света, проходящего прямо через слой, с дважды отражённым на его границах (П. р. т. в проходящем свете). Полосами в строгом смысле (отчётливыми, попеременно тёмными и светлыми) обычно являются лишь П. р. т. монохроматическом свете или близком к нему (свете, длины волн l которого заключены в сравнительно небольшом интервале). При этом максимумы и минимумы освещённости полос совпадают с линиями на поверхности слоя, по которым разность хода интерферирующих лучей одинакова и равна целому числу l/2. На этих линиях одинакова геометрическая толщина слоя - отсюда название 'П. р. т.'. При освещении белым светом наложение П. р. т., отвечающих лучам с разными l , создаёт сложную радужно-цветовую картину, в которой П. р. т. лучей с отдельными l зачастую неразличимы. П. р. т. обусловливают радужную окраску тонких плёнок (мыльных пузырей, масляных и бензиновых пятен на воде, плёнок окислов на металлах, в частности цвета побежалости , и пр.). Их используют для определения микрорельефа тонких пластинок и плёнок ( рис. 2 ), в ряде интерферометров и др. устройств для точных измерении (см., например, Ньютона кольца и рис. к этой статье; кольца Ньютона - частный пример П. р. т.).
Лит. см. при ст. Интерферометр , Оптика тонких слоев . Полосы равного наклона .