энтропии, энтропия , возникающая в физической системе за единицу времени в результате протекающих в ней неравновесных процессов . П. э., отнесённое к единице объёма, называется локальным.
Если термодинамические силы X i (например, градиенты температуры, концентраций компонентов или их химических потенциалов, массовой скорости, а в гетерогенных системах - конечные разности термодинамических параметров) создают в системе сопряжённые им потоки J i (теплоты, вещества, импульса и др.), то локальное П. э. sв такой неравновесной системе равно
(1)
где m - число действующих термодинамических сил. Полное П. э. равно интегралу от s по объёму системы. Если термодинамические потоки и силы постоянны в пространстве, то полное П. э . отличается от локального лишь множителем, равным объёму системы. Потоки J i связаны с вызывающими их термодинамическими силами X i линейными соотношениями
,(2)
где L ik - кинетические коэффициенты (см. Онсагера теорема ). Следовательно, П. э.
(3)
т. е. является квадратичной формой от термодинамических сил.
П. э. отлично от нуля и положительно для необратимых процессов (Критерий необратимости s ¹ 0). В стационарном состоянии П. э. минимально ( Пригожина теорема ). Конкретное выражение для входящих в П. э. кинетических коэффициентов через потенциалы взаимодействия частиц определяется методами неравновесной статистической термодинамики.
Лит. см. при ст. Термодинамика неравновесных процессов .
Д. Н. Зубарев