распределение, распределение по скоростям (или импульсам) молекул системы, находящейся в состоянии термодинамического равновесия. Впервые установлено Дж. К. Максвеллом в 1859. Согласно М. р., вероятность Dw ( vx, vy, vz ) того, что проекции скорости молекулы лежат в малых интервалах от vx до vx + D vx , от vy до vy + D vy и от vz до vz + D vz определяется формулой:
(1)
Здесь m - масса молекулы, Т - абсолютная температура системы, k - постоянная Больцмана.
Вероятность того, что абсолютное значение скорости лежит в интервале от v до v + D v , вытекает из (1) и имеет вид:
(2)
Эта вероятность достигает максимума при
Скорость v0 называется наиболее вероятной. Чем ниже температура системы, тем большее число молекул имеют скорости, близкие к наиболее вероятной (см. рисунок).
Среднее число частиц в 1 см3 газа со скоростями в интервале от v до v + D v равно D n ( v ) n0 Dw( v ), где n0 - полное число частиц в 1 см3 .
С помощью М. р. можно вычислять средние значения скоростей молекул и любых функций этих скоростей. В частности, средняя квадратичная скорость
лишь немного (в раз) превышает наиболее вероятную скорость. Например, для азота при Т ' 300 К м/сек, a v0 ' 360 м/сек .
М. р. вытекает из Гиббса распределения канонического в том случае, когда поступательное движение частиц можно рассматривать в классическом приближении (см. Статистическая физика ). М. р. не зависит от характера взаимодействия частиц системы и от внешних сил и потому справедливо как для молекул газа, так и для молекул жидкостей и твёрдых тел. М. р. справедливо также для броуновских частиц, взвешенных в газе или жидкости (см. Броуновское движение ).
Экспериментальное подтверждение М. р. получено в опытах с молекулярными пучками.
Лит.: Кикоин И. К., Кикоин А. К., Молекулярная физика, М., 1963; Штрауф Е. А., Молекулярная физика, Л. - М., 1949.
Г. Я. Мякишев.