закон намагничивания, установленная Дж. У. Рэлеем (1887) зависимость намагниченности J (или магнитной индукции В ) ферромагнетиков от напряжённости магнитного поля и в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много меньше коэрцитивной силы Hc ) . Р. з. н. может быть выражен следующими формулами: а) для кривой первого намагничивания J c обр H | RH2 (см. Намагничивания кривые ), где cобр - обратимая магнитная восприимчивость , которая характеризует обратимую линейную часть процесса, R - постоянная Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы намагничивания; б) для восходящих и нисходящих петель гистерезиса -D J - cобр -D H - + R -D H -2, где -D J - и -D H - - абсолютные величины приращений J и Н. Р. з. н. выполняется не только вблизи размагниченного состояния ( J 0, H 0), но и при др. исходных значениях J или В, лишь бы значение и и его изменение D Н были бы малыми по сравнению с H c( Н, D Н < < H c). При этом параметры c обр и R, конечно, меняются. Вблизи размагниченного состояния cобр совпадает с обратимой начальной магнитной восприимчивостью ca и обусловлена обратимыми смещениями границ между доменами (см. Намагничивание ) . При исходных J ¹ 0 и H ¹ 0 значение cобр ¹ ca, но cобр и в этом случае определяется обратимыми процессами смещения доменных границ. Параметр R характеризует необратимые смещения доменных границ. Область применимости Р. з. н. для различных ферромагнетиков может составлять от нескольких мэ ( ферриты )до нескольких э ( перминвары ) .
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.
О. В. Росницкий.