процессы, протекающие в ферромагнетике при действии на него внешним магнитным полем и приводящие к возрастанию намагниченности ферромагнетика в направлении поля.
В состоянии полного размагничивания ферромагнитный образец состоит из небольших областей ( доменов , объёмом 10-9-10-6 см3 , иногда до 10-3 см3 ), каждая из которых намагничена до насыщения Js , но при этом векторы самопроизвольной намагниченности доменов Js располагаются так, что суммарный магнитный момент образца J 0 .
Н. состоит в переориентации векторов намагниченности доменов в направлении приложенного поля; включает процессы смещения, вращения и парапроцесс.
Процесс смещения в многодоменном ферромагнетике заключается в перемещении границ между доменами; объём доменов, векторы Js которых составляют наименьший угол с направлением напряжённости магнитного поля Н , при этом увеличивается за счёт соседних доменов с энергетически менее выгодной ориентацией Js относительно поля. При своём смещении границы доменов могут менять форму, размеры и собственную энергию. Эти факторы в одних случаях способствуют, в других препятствуют процессу смещения. Обычно задержка смещения (и Н.) происходит при встрече границы с какими-либо неоднородностями структуры ферромагнетика (атомами примесей, дислокациями, микротрещинами и др.). Для возобновления смещения необходимо вновь изменять Н (либо температуру или давление).
Процесс вращения состоит в повороте векторов Js в направлении поля Н . Причиной возможной задержки или ускорения процесса вращения является магнитная анизотропия ферромагнетика (первоначально векторы Js доменов направлены вдоль осей лёгкого намагничивания, в общем случае не совпадающих с направлением Н ). При полном совпадении Js с направлением Н достигается т. н. техническое магнитное насыщение, равное величине Js ферромагнетика при данной температуре.
Парапроцесс заключается в выстраивании вдоль поля элементарных магнитных моментов, которые из-за дезориентирующего действия теплового движения были отклонены от направления Js в доменах. При этом величина намагниченности J ферромагнетика стремится к её значению при абсолютном нуле. Парапроцесс в большинстве случаев даёт очень малый прирост намагниченности, поэтому Н. ферромагнетиков определяется в основном процессами смещения и вращения.
Если Н. ферромагнетика осуществлять при монотонном и медленном возрастании поля из состояния полного размагничивания ( J Н 0), то полученную зависимость J ( H ) называют кривой первого (первоначального) Н. (см. Намагничивания кривые ). Эту кривую обычно подразделяют на 5 участков ( рис. 1 ). Участок I - область начального, или обратимого, намагничивания, где J ca H . В этой области протекают главным образом процессы упругого смещения границ доменов (при постоянной начальной магнитной восприимчивости ca). Область Рэлея (II) характеризуется квадратичной зависимостью J от Н (в этой области c линейно возрастает с Н ). В области Рэлея Н. осуществляется благодаря процессам смещения: обратимым, линейно зависящим от Н , и необратимым, квадратично зависящим от Н (см. Рэлея закон намагничивания ). Область наибольших проницаемостей (III) характеризуется быстрым ростом J , связанным с необратимым смещением междоменных границ. Н. на этом участке происходит скачками (см. Баркгаузена эффект ). В области приближения к насыщению (IV) основную роль играют процессы вращения. Участок V - область парапроцесса. Если после достижения состояния магнитного насыщения Js (в поле Hs ) начать уменьшать Н , то будет уменьшаться и J , но по кривой, лежащей выше кривой первого намагничивания (явление магнитного гистерезиса ). Гистерезисные явления сказываются и при Н. - они затрудняют рост J с увеличением поля, при их устранении значение J уже в слабых полях приближается к Js , отличаясь от неё на величину, обусловленную процессами вращения ( рис. 2 ). Вклад процессов смещения и вращения в результирующую намагниченность ферромагнитного образца на различных участках кривой намагничивания зависит от его магнитной текстуры, наличия дефектов кристаллической решётки, формы образца и других факторов. Существенное влияние формы образца на ход кривой Н. ( рис. 3 ) обусловлено действием размагничивающего фактора .
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Киренский Л. В., Магнетизм, 2 изд., М., 1967; Кифер И. И. и Пантюшин В. С., Испытания ферромагнитных материалов, М. - Л., 1955.