явление , Шварцшильда явление, заключается в том, что при прочих неизменных условиях одна и та же экспозиция Н Et фотографического материала оказывает различное фотографическое действие при разных соотношениях между освещённостью Е на светочувствительном слое и выдержкой t. Эта невзаимозаместимость факторов интенсивности и длительности освещения фотослоя, нарушающая Бунзена - Роско закон , была впервые подробно изучена К. Шварцшильдом в 1899-1900. Н. я. имеет существенное значение для изобразительной фотографии и в особенности для фотографической фотометрии , в которой фотослой используется для количественной оценки оптического излучения .
Вследствие Н. я. основная функциональная зависимость фотографического процесса - характеристическая кривая D f (lg Н ) - оказывается определённой неоднозначно: её форма, крутизна и положение относительно оси экспозиций зависят от времени, в течение которого производятся экспозиции фотоматериала. Н. я. графически описывают кривыми, называемыми изоопаками. Они отображают зависимость экспозиции HD, требуемой для создания заданной оптической плотности D, от выдержки или освещённости: lg HD f (lg t ) при Е const или соответственно lg HD j (lg E ) при t const. При этом предполагается соблюдение определённых условий проявления фотоматериала. Типичная изоопака ( рис. 1 ) представляет собой вогнутую кривую. Два её пологих участка соответствуют приближённому выполнению закона взаимозаместимости Бунзена - Роско (при выдержках £ 10-5 сек и при выдержках ~10-1-3×10-3 сек ) . Выдержка t0 на 2-м пологом участке, отвечающая минимуму lg HD, называется оптимальной, так как при ней светочувствительность фотоматериала S 1 /HD максимальна.
Форма изоопаки зависит от заданной при её построении (так называемой опорной) оптической плотности D ( рис. 2 ), длительности проявления, типа фотоматериала, температуры фотослоя. В то же время эта форма почти не зависит от длины волны экспонирующего излучения. Существуют негативные фотографические материалы с сильно ослабленным Н. я. в области больших выдержек, что ценно, в частности, для астрономических применений фотографии. В фотографическом действии излучении, энергия каждого отдельного кванта которых велика (рентгеновские лучи, гамма-излучение), Н. я. не наблюдается.
Н. я. обусловлено главным образом двумя физическими факторами: 1) соотношением скоростей электронной и ионной стадий образования скрытого фотографического изображения и 2) процессом термического рассасывания (так называемой регрессии) серебряных центров этого изображения. При больших освещённостях и малых выдержках основную роль играет первый из этих факторов, при низких освещённостях и больших выдержках - второй.
Лит.: Миз К., Теория фотографического процесса, пер. с англ., М. - Л., 1949; Гороховский Ю. Н., Левенберг Т. М., Общая сенситометрия. Теория и практика, М., 1963.
Ю. Н. Гороховский.