электронная эмиссия, испускание электронов поверхностью твёрдого тела при её бомбардировке электронами. Открыта в 1902 немецкими физиками Аустином и Г. Штарке. Электроны, бомбардирующие тело, называются первичными, испущенные - вторичными. Часть первичных электронов отражается телом без потери энергии (упруго отражённые первичные электроны), остальные - с потерями энергии (неупруго отражённые электроны), расходуемой в основном на возбуждение электронов твёрдого тела , переходящих на более высокие уровни энергии. Если их энергия и импульс оказываются достаточно большими для преодоления потенциального барьера на поверхности тела, то электроны покидают поверхность тела (истинно вторичные электроны). Все три группы электронов присутствуют в регистрируемом потоке вторичных электронов ( рис. 1 ).
В тонких плёнках В. э. э. наблюдается не только с той поверхности, которая подвергается бомбардировке (эмиссия на отражение, рис. 2 , а), но и с противоположной поверхности (эмиссия на прострел, рис. 2 , б).
Количественно В. э. э. характеризуется коэффициентом В. э. э. - i вт/ i п , где - i вт ток, образованный вторичными электронами, i п - ток первичных электронов, коэффициент упругого r i r/ i п и неупругого - i -/ i п отражения электронов, а также коэффициентом эмиссии истинно вторичных электронов - i -/ i п ( i r, i -, i - - токи, соответствующие упруго отражённым, неупруго отражённым и истинно вторичным электронам, i вт i r + i - + i -).
Коэффициент -, r, - и - зависят как от энергии первичных электронов E п и угла их падения, так и от химического состава, метода изготовления и состояния поверхности облучаемого образца. В металлах , где плотность электронов проводимости велика, образовавшиеся вторичные электроны имеют малую вероятность выйти наружу. В диэлектриках , где концентрация электронов проводимости мала, вероятность выхода вторичных электронов больше. Вместе с тем вероятность выхода электронов зависит от высоты потенциального барьера на поверхности. В результате у ряда неметаллических веществ (окислы щёлочноземельных металлов, щёлочногалоидные соединения) - > 1 ( рис. 3 ). У специально изготовленных эффективных эмиттеров (интерметаллические соединения типа сурьмянощелочных металлов, спецтальным образом активированные сплавы CuAlMg, AgAlMg, AgAlMgZi и др.) s 1 . У металлов же и собственных полупроводников значение сравнительно невелико ( рис. 4 ). У углерода (сажи) и окислов переходных металлов - < 1 ,и они могут применяться как антиэмиссионные покрытия.
С увеличением энергии E п первичных электронов - сначала возрастает ( рис. 3 , 4 ). Это происходит до тех пор, пока возбуждение электронов тела происходит вблизи поверхности на расстоянии меньшем, чем их длина пробега. При дальнейшем росте E п общее число возбуждённых электронов продолжает расти, но основная часть их рождается на большей глубине и число электронов, выходящих наружу, уменьшается. Аналогично объясняется рост s с увеличением угла падения пучка первичных электронов.
Монокристаллы анизотропны по отношению к движению электронов (см. Анизотропия ). При движении электронов вдоль каналов, образуемых плотно упакованными цепочками атомов, вероятность рассеяния электронов и ионизации атомов повышается (каналирование). Наблюдается также дифракция электронов в кристаллической решётке. В результате этого зависимости s, h и r от угла падения первичных электронов и кривые s ( E п), r ( E п) и h( E п) для монокристаллов имеют сложную форму с рядом максимумов и минимумов ( рис. 5 ).
Приводимые для поликристаллов коэффициенты s, h, r , d обычно представляют собой величины, усреднённые по различным направлениям.
В. э. э. реализуется за время, меньшее чем 10-12 сек , т. е. является практически безынерционным процессом.
Самостоятельное значение получило исследование и применение В. э. э. в сильных электростатических полях и электрических полях сверхвысоких частот. Создание в диэлектрике сильного электрического поля (105-106 в|см ) приводит к увеличению s до 50-100 (вторичная электронная эмиссия, усиленная полем). Кроме того, в этом случае величина s существенно зависит от пористости диэлектрического слоя, так как наличие пор увеличивает эффективную поверхность эмиттера, а поле способствует 'вытягиванию' медленных вторичных электронов, которые, ударяясь о стенки пор, могут вызвать, в свою очередь, В. э. э. с s > 1 и возникновение электронных лавин. Развитие лавин при определённых условиях приводит к самоподдерживающейся холодной эмиссии, продолжающейся в течение многих часов после прекращения бомбардировки электронами.
В. э. э. применяется во многих электровакуумных приборах для усиления электронных потоков ( фотоэлектронные умножители , усилители изображений и т. д.) и для записи информации в виде потенциального рельефа на поверхности диэлектрика ( электроннолучевые приборы ). В ряде приборов В. э. э. является 'вредным' эффектом (динатронный эффект в электронных лампах , появление электрического заряда на поверхности стекла и диэлектриков в электровакуумных приборах ).
В высокочастотном электрическом поле E E 0coswt, вследствие В. э. э., на поверхностях электродов наблюдается явление лавинообразного размножения электронов (вторично-электронный резонанс). Это явление открыто Х. Э. Фарнсуортом в 1934. Для возникновения резонанса необходимо, чтобы время между двумя последовательными соударениями электронов с поверхностями электродов ( рис. 6 , а) было равно нечётному числу полупериодов высокочастотного поля Е (условия синхронизма). При этом электроны могут приобрести в поле энергию, при которой s > 1 . Размножение электронов происходит на поверхностях двух электродов, между которыми приложено высокочастотное электрическое поле, или на одной поверхности, помещённой в скрещенные электрическое и магнитное поля ( рис. 6 , б). Быстрое нарастание концентрации электронов ограничивается ростом пространственного заряда, что нарушает условие синхронизма. Явление вторичного электронного резонанса играет существенную роль в механизме возникновения плотного прикатодного объёмного заряда в магнетронах и амплитронах , а также в механизме работы динамических фотоэлектронных умножителей. С другой стороны, это явление может быть причиной нестабильной работы этих приборов и может ограничивать их выходную мощность.
Лит.: Добрецов Л. Н., Гомоюнова М. В., Эмиссионная электроника, М., 1966; Брюининг Г., Физика и применение вторичной электронной эмиссии, пер. с англ., М., 1958; Браун С., Элементарные процессы в плазме газового разряда, М., 1961; Гавичев Д. А. [и др.], Исследование резонансного высокочастотного разряда в скрещенных полях, 'Журнал технической физики', 1965, т. 35, с. 813.
А. Р. Шульман.