реакции, ядерный фотоэффект, поглощение атомными ядрами g-квантов с испусканием протонов р, нейтронов n или более сложных частиц. Наиболее изучены Ф. р. (g, р) и (g, n), известны также реакции (g, d), (g, pn), (g, d) и др. Для вырывания из атомного ядра протона или нейтрона (нуклонов) энергия g-кванта Eg должна превышать энергию связи нуклона в ядре. Сумма эффективных поперечных сечений всевозможных Ф. р. называется сечением поглощения g-кванта ядром. Для всех ядер (за исключением очень лёгких) сечение sg при малых и больших энергиях g-кванта мало, а в середине имеется высокий широкий максимум, называемый гигантским резонансом ( рис. 1 ).
Положение гигантского резонанса монотонно уменьшается с ростом массового числа А ядер от 20v25 Мэв в лёгких ядрах до 13 Мэв в тяжёлых. Зависимость энергии Еm, соответствующей вершине резонанса, от А описывается формулой: Еm 34 А -1/6. Ширина резонанса Г ~ 4v8 Мэв; она минимальна у магических ядер v Г (208Pb) 3,9 Мэв, и максимальна у деформированных ядер v Г (165Но) 7 Мэв. В области гигантского резонанса кривая поглощения не является монотонной, а имеет определённую структуру. У деформированных ядер это двугорбая кривая ( рис. 2 , а). У лёгких и средних ядер и у некоторых тяжёлых ядер наблюдается несколько максимумов шириной в сотни кэв ( рис. 2 , б) . Распределение фотонейтронов по энергии в области резонанса близко к максвелловскому (см. Максвелла распределение ). Вместе с тем есть отклонения: большим оказывается число нейтронов в высокоэнергетической области спектра. Распределение фотопротонов в большинстве случаев не является максвелловским.
Гигантский резонанс связывают с возбуждением g-квантами собственных колебаний протонов относительно нейтронов (дипольные колебания). Нуклоны могут покидать ядро непосредственно в процессе дипольных колебаний, но могут испускаться и после их затухания. Упорядоченные колебания нуклонов постепенно переходят в весьма сложное 'тепловое' движение. В результате образуется возбуждённое составное ядро , из которого 'испаряются' протоны или нейтроны. Ширина Г гигантского резонанса определяется 'временем жизни' дипольных колебаний. При энергии g-квантов, превышающей энергию гигантского резонанса, поглощающие g-квант нуклоны, как правило, быстро покидают ядро, дипольные колебания не возникают (ядро не успевает 'раскачаться') и механизм Ф. р. является 'прямым' (см. Прямые ядерные реакции ; например, при E g ³ 70 Мэв механизм поглощения g-квантов становится двухнуклонным). Наряду с дипольными колебаниями в ядре могут возбуждаться квадрупольные, октупольные и др. типы колебаний, но их роль в Ф. р. не существенна. Иногда Ф. р. называются процессы, в которых g-кванты высокой энергии (~ 1,5×10- 8эв ), поглощаясь ядрами или отдельными нуклонами, вызывают рождение пи-мезонов (например, g + p - n + p-; g + р - р + p0) и др. элементарных частиц.
Лит.: Айзенберг И. М., Грайнер В., Механизмы возбуждения ядра, пер. с англ., М., 1973; Широков Ю. М., Юдин Н. П., Ядерная физика, М., 1972; Левинджер Д ж., Фотоядерные реакции, пер. с англ., М., 1962.
Н. П. Юдин.