энергия, энергия тела, зависящая только от его внутреннего состояния. Понятие В. э. объединяет все виды энергии тела, за исключением энергии его движения как целого и потенциальной энергии, которой тело может обладать, если оно находится в поле каких-нибудь сил (например, в поле сил тяготения).
Понятие В. э. ввёл У. Томсон (1851), определив изменение В. э. (D U ) тела (физической системы) в каком-нибудь процессе как алгебраическую сумму количества теплоты Q которой система обменивается в ходе процесса с окружающей средой, и работы А , совершённой системой или произведённой над ней:
D U Q - A (1)
Принято считать работу А положительной, если она производится системой над внешними телами, а количество теплоты Q положительным, если оно передаётся системе. Уравнение (1) выражает первое начало термодинамики - закон сохранения энергии в применении к процессам, в которых происходит передача теплоты.
Согласно закону сохранения энергии, В. э. является однозначной функцией состояния физической системы, т. е. однозначной функцией независимых переменных, определяющих это состояние, например, температуры Т и объёма V или давления р . Хотя каждая из величин ( Q и A ) зависит от характера процесса, переводящего систему из состояния с В. э. U1 в состояние с энергией U2 , однозначность В. э. приводит к тому, что D U определяется лишь значениями В. э. в начальном и конечном состояниях: D U U2 - U1 . Для любого замкнутого процесса, возвращающего систему в первоначальное состояние ( U2 U1 ), изменение В. э. равно нулю и Q А (см. Круговой процесс ).
Изменение В. э. системы в адиабатном процессе (при отсутствии теплообмена с окружающей средой, т. е. при Q 0) равно работе, производимой над системой или произведённой системой.
В случае простейшей физической системы - идеального газа - изменение В. э., как показывает кинетическая теория газов, сводится к изменению кинетической энергии молекул, определяемой температурой (см. Газы ). Поэтому изменение В. э. идеального газа (или близких к нему по свойствам газов с малым межмолекулярным взаимодействием) определяется только изменением его температуры (закон Джоуля). В физических системах, частицы которых взаимодействуют между собой (реальные газы, жидкости, твёрдые тела), В. э. включает также энергию межмолекулярных и внутримолекулярных взаимодействий. В. э. таких систем зависит как от температуры, так и от давления (объёма).
Экспериментально можно определить только прирост или убыль В. э. в физическом процессе (за начало отсчёта можно взять, например, исходное состояние). Методы статистической физики позволяют, в принципе, теоретически рассчитать В. э. физической системы, но также лишь с точностью до постоянного слагаемого, зависящего от выбранного нуля отсчёта.
В области низких температур с приближением к абсолютному нулю (-273,16|С) В. э. конденсированных систем (жидких и твёрдых тел) приближается к определённому постоянному значению U 0, становясь независимой от температуры (см. Третье начало термодинамики ). Значение U 0может быть принято за начало отсчёта В. э.
В. э. относится к числу основных термодинамических потенциалов (см. Потенциалы термодинамические ). Изменение В. э. при постоянных объёме и температуре системы характеризует тепловой эффект реакции , а производная В. э. по температуре при постоянном объёме определяет теплоёмкость системы.
Лит. см. при ст. Потенциалы термодинамические .
А. А. Лопаткин.