уравнения,
1) в механике - динамические и кинематические уравнения, используемые при изучении движения твёрдого тела; даны Л. Эйлером в 1765.
Динамические Э. у. представляют собой дифференциальные уравнения движения твёрдого тела вокруг неподвижной точки и имеют вид
Ix + ( Iz - I y) wyw z Mx ,
I y + ( Ix -Iz ) w z w x M y, (1)
Iz + ( I y - Ix ) w x wy Mz ,
где Ix , I y, Iz - моменты инерции тела относительно гл. осей инерции, проведённых из неподвижной точки, w х ,wу,w z - проекции мгновенной угловой скорости тела на эти оси, Mx , M y, Mz - гл. моменты сил, действующих на тело, относительно тех же осей; , , - проекции углового ускорения.
Кинематические Э. у. дают выражения w х ,wу, w z через Эйлеровы углы j, y, q и имеют вид
w x sin q sinj + cosj,
wуsin q cosj - sinj, (2)
w z + cos q.
Система уравнений (1) и (2) позволяет, зная закон движения тела, определить момент действующих на него сил, и, наоборот, зная действующие на тело силы, определить закон его движения.
2) В гидромеханике - дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости в переменных Эйлера. Если давление р , плотность r, проекции скоростей частиц жидкости u , u ,w и проекции действующей объёмной силы X , У , Z рассматривать как функции координат x , у , z точек пространства и времени t (переменные Эйлера), то Э. у. в проекциях на прямоугольные декартовы оси координат будут:
,
,
.
Решение общей задачи гидромеханики в переменных Эйлера сводится к тому, чтобы, зная X , У , Z , а также начальные и граничные условия, определить u ,u,w, р ,r, как функции х , у , z и t. Для этого к Э. у. присоединяют уравнение неразрывности в переменных Эйлера
.
В случае баротропной жидкости, у которой плотность зависит только от давления, 5-м уравнением будет уравнение состояния r j ( р ) (или r - const, когда жидкость несжимаема).
Э. у. пользуются при решении разнообразных задач гидромеханики.
Лит.: Бухгольц Н. Н., Основной курс теоретической механики, ч. 2, 9 изд., М., 1972, ¬14, 16; Лойцянский Л. Г., Механика жидкости и газа, 4 изд., М., 1973.
С. М. Тарг.